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此僅給出12和4變化后的波形。分別如山可經過變換的勵磁涌流波形仍具有間斷角認其大小不兔把經過伉變換的個周期間斷角部分曲線與時間軸包圍的面積很小,幾乎趨近于零。而把經過值變換的個周期故障電流在任意位置分為兩部分。線與,間軸包的面積都不會很小。山此得出判據但是。判斷間斷角的起始位置足不從實現的。這將給算法帶來復雜性,由于變壓器勵磁涌流的小間斷角大于取個寬度小于60的數據窗,讓數據窗在周期內平移。求數據窗內波形與時間軸所包圍的面積。在湘流情況。必然會出現迮續兒個數值似小的面積值;在故障電流情況和帶故障空投時,則不會出現,3算法設每周期的采樣點數為從采樣間隔為乃=取故障發生或空載合閘后個周期采樣數據。對這些數據取伉后的結作為倍號1以個采樣點為個數據窗。該數據窗在個周期內逐點向后推移。計算在每時刻數據窗內該波形與時間軸所包圍的面積,則共可得到+1個面積值而個周期的波形與時間軸包1的面積為對2+1個面積值按下式進行歸化處理Si= 57被稱為第個歸化面積伉。
4仿真研究根據文獻9中所提變比器仿眾模型及其方法。應用1丁1對內部故障屯流勵磁涌流和帶故障空投電流的波形進廳仿真獲取實驗數據。結這些數據應用厘此對所提出的方法進行大量仿真研宄。
閣8給出了利木算法計算出的內部故障電流帶故障空投電流和對稱勵磁涌流種情況在個周期內的歸化而積值。其橫坐標為面積編號左,縱坐標為歸化面積值。
電流的歸化面積變化規律1帶故障空投時的情況2內部故障情況3空載合閘情況從8可以清楚的看出在對稱勵磁涌流情況31個歸化而積值中,大值是1587,闈小值是3.7937父4,兩個值相差很大,并且在IMittfMNiimsHio1lt.面積波形的下半波寬度明顯比上半波寬度大。而內部故障電流和帶故障空投時的歸化面積波形,h波和下半波的寬度基木相同,沒有段趨近于,5結束語利用變器勵磁油流和內部故障電流的波形特征給出辨識判據,數字仿真結果令人滿意。理論推導和仿真研宄明,該方法有如下優點原理簡單利用變壓器勵磁涌流和故障電流在間斷角處與時間軸所包圍面積值的不同識別。
計算容易只需要故障發生或空載合閘后個周期米樣數據。計算數據商周期移動時所對應的信號波形與時間軸所包圍的面積,再對其進行歸化,計算過程僅用到積分知識。
判據清晰通過比較1;化面積饑的波形上7半波寬度是否相14及下半波是否有接近于零1唐躍中,劉勇,郭勇等。幾種變壓器勵磁涌流判別方法3王祖光。間斷角原理的變壓器差動保護。電力系統自動8林湘寧,劉世明,楊春明等。幾種波形對稱法變壓器差動保護原理的比較研宄。電工技術學報,2001649王晶,余濤,束洪春肘在變壓器勵磁電流仿真計算中的應用。電網技末2000,243